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本文研究了激光誘導(dǎo)背面濕蝕(LIBWE)工藝對(duì)透明材料的加工工藝。在此過(guò)程中，進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究和數(shù)值計(jì)算。用ArF準(zhǔn)甲酸激光器照射，以萘-甲基甲烯酸甲酯溶液作為吸收液。蝕刻率依賴于應(yīng)用的激光通量來(lái)自蝕刻深度，使用原子力顯微鏡(AFM)測(cè)量。根據(jù)激光通量的不同，蝕刻率為4.7~49.5nm/脈沖。用原子力顯微鏡法研究了蝕刻邊緣的表面形貌。利用記錄的快照計(jì)算了膨脹氣泡的內(nèi)部壓力。在準(zhǔn)分子脈沖峰值后，發(fā)現(xiàn)其長(zhǎng)度為22-120MPa17.2ns。用有限差分法求解了包括處理后的熔融硅層熔化和吸收溶液汽化在內(nèi)的一維熱流方程。熔融二氧化硅的表面溫度在準(zhǔn)分子脈沖峰值后達(dá)到最大17.2ns?；谖覀兊慕Y(jié)果，我們提出了一個(gè)可能的解釋的LIBWE程序的熔融二氧化硅。
LIBWE融合的二氧化硅的閾值通量假設(shè)在110~210mJcm?2之間，因?yàn)樵谖覀冊(cè)缙诘膶?shí)驗(yàn)中，蝕刻在110mJcm?2時(shí)沒(méi)有觀察到，而在210mJcm?2時(shí)發(fā)生。圖3顯示了通蝕刻速率（單激光脈沖去除層的厚度）函數(shù)。對(duì)測(cè)量數(shù)據(jù)擬合了兩條不同斜率的測(cè)線。蝕刻速率在通量值330mJcm?2以下緩慢增加，并在其以上迅速增加。
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圖 3 蝕刻速率依賴于所應(yīng)用的激光通量
如前所述，氣泡的形成是刻蝕過(guò)程中的一個(gè)重要現(xiàn)象。數(shù)值計(jì)算結(jié)果表明，由于液體的吸收層在激光照射結(jié)束前達(dá)到了沸點(diǎn)，因此在激光脈沖期間就開(kāi)始了氣泡的形成。我們的目的是確定這些氣泡內(nèi)部的壓力，以便了解它們?cè)?/span>LIBWE程序中的作用。圖5顯示了在不同時(shí)間延遲下拍攝的氣泡的快照。氣泡的尺寸隨著延遲的增大到70μs，然后氣泡坍塌。
圖6顯示了氣泡半徑作為延遲時(shí)間的函數(shù)，擬合的漸近函數(shù)，圖7顯示了通量值為480mJcm?2時(shí)計(jì)算壓力的時(shí)間依賴性。該函數(shù)很好地?cái)M合測(cè)點(diǎn)，擬合參數(shù)（0.988–0.999）相關(guān)系數(shù)（0.988–0.999）的平方值證明了這一點(diǎn)。
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圖 6 氣泡半徑與延遲時(shí)間的關(guān)系和擬合的漸近函數(shù)
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圖 7 處理后的熔融硅表面的計(jì)算壓力
為了進(jìn)一步評(píng)價(jià)時(shí)間分辨測(cè)量的結(jié)果，我們進(jìn)行了數(shù)值計(jì)算。我們利用有限差分法求解了一維熱流方程，包括處理后的熔融硅層的熔化和吸收溶液的汽化。為了進(jìn)一步評(píng)價(jià)時(shí)間分辨測(cè)量的結(jié)果，我們進(jìn)行了數(shù)值計(jì)算。我們利用有限差分法求解了一維熱流方程，包括處理后的熔融硅層的熔化和吸收溶液的汽化。
機(jī)械效應(yīng)在蝕刻過(guò)程中起著關(guān)鍵作用。在熱液體層中被吸收的紫外光子(圖11(a)和(b))引起的膨脹氣泡擊中熔化或未熔化的熱目標(biāo)的表面，并去除一層薄薄的目標(biāo)。氣泡的確定壓力相對(duì)較低，22-120MPa，比熔融硅在室溫下的抗壓強(qiáng)度小一個(gè)數(shù)量級(jí)以上。在1090?C時(shí)，合成熔融二氧化硅的硬度在室溫[11]下的硬度下降到原始值的十分之一以下，因此我們認(rèn)為這種下降可以觀察到抗壓強(qiáng)度的溫度依賴性。這意味著，在蝕刻(≈210mJcm?2)和熔化閾值(335mJcm?2)的通量值之間，氣泡壓力超過(guò)了與熔融二氧化硅的表面溫度(>1090?C)對(duì)應(yīng)的抗壓強(qiáng)度，并且可以破壞石英的固體表面。如果激光通量超過(guò)熔化閾值，石英的接觸表層熔化，膨脹氣泡的撞擊很容易去除部分熔化石英層（圖11(c)），導(dǎo)致蝕刻孔邊緣的小丘和相鄰的小山（圖11(d)）。
綜上所述，我們的LIBWE圖像比之前的研究提供了更精確的解釋，因?yàn)樵谖覀兊哪Ｐ椭?，我們考慮了應(yīng)用液體吸收劑的重要力學(xué)性能（粘度、表面張力）來(lái)計(jì)算目標(biāo)表面的壓力，我們沒(méi)有使用前者相對(duì)粗略地估計(jì)目標(biāo)溫度，而是數(shù)值求解了一維熱流方程。